Exercício Resolvido de Força Elétrica e Campo Elétrico
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Um disco de raio a está carregado com uma densidade de carga diretamente proporcional a posição radial. Calcule o vetor campo elétrico em um ponto P sobre o eixo de simetria perpendicular ao plano do disco a uma distância z do seu centro.


Dados do problema:
  • Raio do disco:    a;
  • Distância ao ponto onde se quer o campo elétrico:    z.
Esquema do problema:

A densidade superficial de carga do disco é diretamente proporcional à posição radial da carga (Figura 1)
\[ \begin{gather} \sigma (r)=\alpha r \tag{I} \end{gather} \]
onde α é uma constante que torna a expressão dimensionalmente consistente. Assim no centro do disco onde o raio é nulo a densidade de carga é nula, na borda onde o raio é igual a a, a densidade de carga vale αa.

Figura 1

O vetor posição r vai de um elemento de carga dq do disco até o ponto P onde se deseja calcular o campo elétrico, o vetor rq localiza o elemento de carga em relação à origem do referencial e o vetor rp localiza o ponto P (Figura 2-A).
\[ \mathbf{r}={\mathbf{r}}_{p}-{\mathbf{r}}_{q} \]
Figura 2

O vetor rq, que está no plano-xy, é escrito como   \( {\mathbf{r}}_{q}=x\;\mathbf{i}+y\;\mathbf{j} \)   e o vetor rp só possui componente na direção k,   \( {\mathbf{r}}_{p}=z\;\mathbf{k} \),   o vetor posição será (Figura 2-B)
\[ \begin{gather} \mathbf{r}=z\;\mathbf{k}-\left(x\;\mathbf{i}+y\;\mathbf{j}\right)\\ \mathbf{r}=-x\;\mathbf{i}-y\;\mathbf{j}+z\;\mathbf{k} \tag{II} \end{gather} \]
Da expressão (II) o módulo do vetor posição r será
\[ \begin{gather} r^{2}=x^{2}+y^{2}+z^{2}\\ r=\left(x^{2}+y^{2}+z^{2}\right)^{\frac{1}{2}} \tag{III} \end{gather} \]
fazendo as seguintes definições para x, y e z (Figura 2-B)
\[ \left\{ \begin{array}{l} x=r_{q}\cos \theta \\ y=r_{q}\operatorname{sen}\theta \\ z=z \end{array} \right. \tag{IV} \]
Solução

O vetor campo elétrico é dado por
\[ \bbox[#99CCFF,10px] {\mathbf{E}=\frac{1}{4\pi \epsilon_{0}}\int{\frac{dq}{r^{2}}\;\frac{\mathbf{r}}{r}}} \]
\[ \begin{gather} \mathbf{E}=\frac{1}{4\pi \epsilon_{0}}\int{\frac{dq}{r^{3}}\;\mathbf{r}} \tag{V} \end{gather} \]
Da expressão da densidade superficial de carga σ obtemos o elemento de carga dq
\[ \bbox[#99CCFF,10px] {\sigma (r)=\frac{dq}{dA}} \]
\[ \begin{gather} dq=\sigma \;dA \tag{VI} \end{gather} \]
onde dA é um elemento de área de ângulo do disco (Figura 3)
\[ \begin{gather} dA=r_{q}\;dr_{q}\;d\theta \tag{VII} \end{gather} \]

Figura 3

substituindo as expressões (I) e (VII) na expressão (VI)
\[ \begin{gather} dq=\alpha r_{q}^{2}\;dr_{q}\;d\theta \tag{VIII} \end{gather} \]
Substituindo as expressões (II), (III) e (VII) na expressão (V), e como a integração é feita sobre a superfície do disco, depende de duas variáveis r e θ, temos uma integral dupla
\[ \begin{gather} \mathbf{E}=\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\iint {\frac{\alpha r_{q}^{2}\;dr_{q}\;d\theta}{\left[\left(x^{2}+y^{2}+z^{2}\right)^{\frac{1}{2}}\right]^{3}}}\left(-x\;\mathbf{i}-y\;\mathbf{j}+z\;\mathbf{k}\right)\\ \mathbf{E}=\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\iint {\frac{\alpha r_{q}^{2}\;dr_{q}\;d\theta}{\left(x^{2}+y^{2}+z^{2}\right)^{\frac{3}{2}}}}\left(-x\;\mathbf{i}-y\;\mathbf{j}+z\;\mathbf{k}\right) \tag{IX} \end{gather} \]
substituindo as expressões (IV) na expressão (VIII)
\[ \begin{gather} \mathbf{E}=\frac{1}{4\pi \epsilon_{0}}\iint {\frac{\alpha r_{q}^{2}\;dr_{q}\;d\theta}{\left[\left(r_{q}\cos \theta\right)^{2}+\left(r_{q}\operatorname{sen}\theta\right)^{2}+z^{2}\right]^{\frac{3}{2}}}\left(-r_{q}\cos \theta\;\mathbf{i}-r_{q}\operatorname{sen}\theta\;\mathbf{j}+z\;\mathbf{k}\right)}\\[5pt] \mathbf{E}=\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\iint {\frac{\alpha r_{q}^{2}\;dr_{q}\;d\theta}{\left[r_{q}^{2}\cos ^{2}\theta +r_{q}^{2}\operatorname{sen}^{2}\theta+z^{2}\right]^{\frac{3}{2}}}\left(-r_{q}\cos \theta\;\mathbf{i}-r_{q}\operatorname{sen}\theta\;\mathbf{j}+z\;\mathbf{k}\right)}\\[5pt] \mathbf{E}=\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\iint {\frac{\alpha r_{q}^{2}\;dr_{q}\;d\theta}{\left[r_{q}^{2}\left(\underbrace{\cos ^{2}\theta+\operatorname{sen}^{2}\theta}_{1}\right)+z^{2}\right]^{\frac{3}{2}}}\left(-r_{q}\cos \theta\;\mathbf{i}-r_{q}\operatorname{sen}\theta\;\mathbf{j}+z\;\mathbf{k}\right)}\\[5pt] \mathbf{E}=\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\iint {\frac{\alpha r_{q}^{2}\;dr_{q}\;d\theta}{\left(r_{q}^{2}+z^{2}\right)^{\frac{3}{2}}}\left(-r_{q}\cos \theta\;\mathbf{i}-r_{q}\operatorname{sen}\theta\;\mathbf{j}+z\;\mathbf{k}\right)} \end{gather} \]
A constante de proporcionalidade α pode “sair” da integral, e a integral da soma é igual a soma das integrais
\[ \mathbf{E}=\frac{\alpha}{4\pi \epsilon_{0}}\left(-\iint {\frac{r_{q}^{3}\cos \theta \;dr_{q}\;d\theta}{\left(r_{q}^{2}+z^{2}\right)^{\frac{3}{2}}}}\;\mathbf{i}-\iint {\frac{r_{q}^{3}\;\operatorname{sen}\theta \;dr_{q}\;d\theta}{\left(r_{q}^{2}+z^{2}\right)^{\frac{3}{2}}}}\;\mathbf{j}+\iint {\frac{zr_{q}\;dr_{q}\;d\theta}{\left(r_{q}^{2}+z^{2}\right)^{\frac{3}{2}}}}\mathbf{k}\right) \]
Os limites de integração vão de 0 a a em drq, ao longo do raio do disco e de 0 e 2π em , uma volta completa no disco, e as integrais podem ser separadas
\[ \begin{split} \mathbf{E}=& \frac{\alpha}{4\pi \epsilon_{0}}\left(-\int_{0}^{a}{\frac{r_{q}^{3}\;dr_{q}}{\left(r_{q}^{2}+z^{2}\right)^{\frac{3}{2}}}}\underbrace{\int_{0}^{2\pi}{\cos \theta \;d\theta}}_{0}\;\mathbf{i}-\right.\\ & \left. -\int_{0}^{a}{\frac{r_{q}^{3}\;dr}{\left(r_{q}^{2}+z^{2}\right)^{\frac{3}{2}}}}\underbrace{\int_{0}^{2\pi}{\operatorname{sen}\theta \;d\theta}}_{0}\;\mathbf{j}+z\int_{0}^{a}{\frac{r_{q}\;dr_{q} }{\left(r^{2}+z^{2}\right)^{\frac{3}{2}}}}\int_{0}^{2\pi}{d\theta}\;\mathbf{k}\right) \end{split} \]
Integração de    \( \displaystyle \int_{0}^{2\pi}\cos \theta \;d\theta \)

1.º método
\[ \begin{split} \int_{0}^{2\pi}\cos \theta \;d\theta &=\left.\operatorname{sen}\theta\;\right|_{\;0}^{\;2\pi }=\operatorname{sen}2\pi-\operatorname{sen}0=\\ &=0-0=0 \end{split} \]
2.º método

O gráfico de cosseno entre 0 e 2π possui uma área “positiva” acima do eixo-x, entre 0 e \( \frac{\pi}{2} \) e entre \( \frac{3\pi}{2} \) e 2π, e uma área “negativa” abaixo do eixo-x, entre \( \frac{\pi}{2} \) e \( \frac{3\pi}{2} \), estas duas áreas se cancelam no cálculo da integral, sendo o valor da integral zero (Figura 4).
Figura 4

Integração de    \( \displaystyle \int_{0}^{2\pi}\operatorname{sen}\theta \;d\theta \)

1.º método
\[ \begin{split} \int_{0}^{2\pi}\operatorname{sen}\theta \;d\theta &=\left.-\cos \theta\;\right|_{\;0}^{\;2\pi }=-(\cos 2\pi -\cos 0)=\\ &=-(1-1)=0 \end{split} \]
2.º método

O gráfico do seno entre 0 e 2π possui uma área “positiva” acima do eixo-x, entre 0 e π, e uma área “negativa” abaixo do eixo-x, entre π e 2π, estas duas áreas se cancelam no cálculo da integral, sendo o valor da integral zero. nas direções i e j (Figura 5).
Figura 5

Observação: As duas integrais, nas direções i e j, que são nulas representam o cálculo matemático para a afirmação que se faz usualmente de que as componentes do campo elétrico paralelas ao plano-xy dEP se anulam. Apenas as componentes normais ao plano dEN contribuem para o campo elétrico total (Figura 6). Como as integrais em seno e cosseno são nulas não é preciso fazer a integral do raio.

Figura 6

Integração de    \( \displaystyle \int_{{0}}^{a}{\frac{r_{q}\;dr_{q}}{\left(r_{q}^{2}+z^{2}\right)^{\frac{3}{2}}}} \)

fazendo a mudança de variável
\[ \begin{array}{l} u=r_{q}^{2}+z^{2}\\ \dfrac{du}{dr_{q}}=2r_{q}\Rightarrow dr_{q}=\dfrac{du}{2r_{q}} \end{array} \]
fazendo a mudança dos extremos de integração

para rq = 0
temos   \( u=0^{2}+z^{2}\Rightarrow u=z^{2} \)

para rq = a
temos   \( u=a^{2}+z^{2} \)
\[ \begin{split} \int_{z^{2}}^{{a^{2}+z^{2}}}{\frac{r_{q}}{u^{\frac{3}{2}}}\;\frac{du}{2r_{q}}} &\Rightarrow\frac{1}{2}\int_{z^{2}}^{{a^{2}+z^{2}}}{\frac{1}{u^{\frac{3}{2}}}\;du}\Rightarrow\frac{1}{2}\left.\frac{u^{-{\frac{3}{2}+1}}}{-{\frac{3}{2}+1}}\;\right|_{\;z^{2}}^{\;a^{2}+z^{2}}\Rightarrow\\[5pt] &\Rightarrow\frac{1}{2}\left.\frac{u^{\frac{-3+2}{2}}}{\frac{-{3+2}}{2}}\;\right|_{\;z^{2}}^{\;a^{2}+z^{2}}\Rightarrow\frac{1}{2}\left.\frac{u^{-{\frac{1}{2}}}}{-{\frac{1}{2}}}\;\right|_{\;z^{2}}^{\;a^{2}+z^{2}}\Rightarrow\\[5pt] &\Rightarrow\left.-u^{-{\frac{1}{2}}}\;\right|_{\;z^{2}}^{\;a^{2}+z^{2}}\Rightarrow\left.-{\frac{1}{u^{\frac{1}{2}}}}\;\right|_{\;z^{2}}^{\;a^{2}+z^{2}}\Rightarrow\\[5pt] &\Rightarrow-\left(\frac{1}{\sqrt{a^{2}+z^{2}}}-\frac{1}{\sqrt{z^{2}}}\right)\Rightarrow\frac{1}{z}-\frac{1}{\sqrt{a^{2}+z^{2}}} \end{split} \]

Integral de    \( \displaystyle \int_{{0}}^{{2\pi}}\;d\theta \)
\[ \int_{{0}}^{{2\pi}}\;d\theta =\left.\theta \;\right|_{\;0}^{\;2\pi}=2\pi -0=2\pi \]

\[ \begin{gather} \mathbf{E}=\frac{\alpha}{4\pi \epsilon_{0}}\left[0\;\mathbf{i}-0\;\mathbf{j}+z\;\left(\frac{1}{z}-\frac{1}{\sqrt{a^{2}+z^{2}\;}}\right)2\pi\;\mathbf{k}\right]\\ \mathbf{E}=\frac{\alpha}{\cancelto{2}{4}\cancel{\pi} \epsilon_{0}}\left[\;\left(\frac{z}{z}-\frac{z}{\sqrt{a^{2}+z^{2}}}\right)\cancel{2}\cancel{\pi}\;\mathbf{k}\right] \end{gather} \]
\[ \bbox[#FFCCCC,10px] {{\mathbf{E}}=\frac{\alpha}{2\epsilon_{0}}\;\left(1-\frac{z}{\sqrt{\;a^{2}+z^{2}\;}}\right)\;{\mathbf{k}}} \]

Figura 7
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